МЕХАНИКА

МЕХАНИКА - наука о движении. Изучая движение, механика необходимо должна изучать и причины, производящие и изменяющие движения, называемые силами; силы же могут и уравновешивать друг друга, и равновесие может быть рассматриваемо как частный случай движения. Поэтому и учение о равновесии тоже составляет предмет механики, и, даже еще в весьма недавнее время, механику подразделяли на учение о равновесии, называемое статикой, и учение о движении, называемое динамикой. Надо полагать, что некоторые понятия о законах движения и равновесия были достоянием народов еще глубокой древности, потому что постройки древних индусов, ассирян и египтян требовали весьма сильных машин для поднятия на значительную высоту массивных камней, из которых они созидались, но никаких точных сведений о состоянии М. в эти отдаленный времена мы не имеем; правильный теоретические рассуждения впервые встречаются только у Архимеда, и в тех его сочинениях, которые дошли до настоящего времени, исследуются только вопросы, относящиеся к статике: теория рычага, равновесие плавающих тел, положению центра тяжести. Первые следы изучения вопросов динамики встречаются в трудах одаренного всеобъемлющим умом Леонардо да Винчи, родившегося в 1452 году, которому было уже известно возрастание скорости при падении тел. Бенедетти, умерший в 1570 году, имел уже понятие о существовании центробежной силы и о том, что оторвавшаяся от вращающегося тела часть продолжает двигаться по касательной. Открытие начала возможных перемещений (см. ниже) в применение его к выводу законов равновесия рычага, блоков и ворота принадлежит Гвидо Убальди, жившему от 1545-1607 г. Таким образом механика, как самостоятельная наука, начала зарождаться в Италии. Настоящим же основателем динамики по справедливости считают Галилея, который открыл: начало инерцыи, начало независимости движения и нашел законы падения тел. Исследования Галилея по механике изложены в его сочинениях: 1)"Discorso intorno alle cose che stanno in su l'acqua о che in quello si muovono", 2) "Dialogo intorno ai due niassimi sistemi del mondo", 3)"Discorsi e dimonstrationi matematiche intorno a due nuove scienze" и 4) "Della scienza mессаniса". При своей жизни Галилей приобрел славу более астрономическими своими открытиями, но наибольшая его заслуга состоит, как замечает Лагранж, именно в открытии законов падения тел: нужен был гений, чтобы выяснить закон явления самого обыденного и в то же время управляющего движениями миров, как это было впоследствии обнаружено Ньютоном. Гюйгенс, пополнивший многие исследования Галилея, установил точные понятия о центробежной силе и о законах колебания маятника и этим еще более подготовил путь к открытию всемирного притяжения, сделанному Ньютоном, поставившим механику на прочные основания изложением ее основных принцыпов. В книге Ньютона, появившейся в 1687 году под заглавием: "Philosophiae Naturalis Principia mathematica" и не имеющей себе равной по значению в истории развития точных наук, основные начала механики изложены в виде трех законов: 1. Закон инерцыи: каждое тело пребывает в своем состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, если действующие на него силы не принуждают его изменить такое состояние. II. Закон величин действия: изменение движения пропорцыонально приложенной действующей силе и происходит по той прямой линии, по которой действует сила. III. Закон противодействий: всякому действию соответствует противодействие равное и противоположное, то есть, действия двух тел одно на другое всегда равны и направлены противоположно. Эта книга Ньютона и открытое им же, одновременно с Лейбницем, дифференцыальное и интегральное исчисление дали сильный толчок дальнейшему развитию М. Яков и Даниил Бернулли, Клеро, Эйлер и многие другие ученые исследовали целый ряд механических задач первостепенной важности. Недоставало принцыпа, связующего динамику со статикою.
Этот принцип найден был Даламбером и изложин в его "Traite de Dynamique", появившейся в 1743 г. Свобода движиния тел и точек бывает иногда стеснена известного рода условиями, состоящими, например, в том, что точка можит двигаться только по известной поверхности; такая поверхность или вообще все, что стесняет движиние, называется связью. Связи оказывают некоторые сопротивления - реакции - на точку или систему точек. Начало Даламбера состоит в том, что равнодействующая всех данных сил, приложинных к каждой из точек рассматриваемой системы, разлагается на две составляющих: на потерянную силу, уравновешивающуюся благодаря реакциям связей, и на движущую силу, сообщающую точке то самое ускорение, какое бы она сообщила свободной точке, обладающей той жи массою. Это начало приводит исследование движиния к исследованию равновесия, потому что можит быть выражино так: данные силы и считаемые в обратную сторону движущие силы должны в течение движиния находиться в равновесии. Этим началом воспользовался Лагранж и в своей "Мecanique Analytique" (1788) свел решение каких бы то ни было вопросов М. на решение уравнений, устанавливаемых для всех вопросов совершенно однообразным способом и вытекающих из одной общей формулы. Лагранж создал аналитическую М. Аналитическая М. представляет собою науку о движинии, приведенную к интегрированию некоторых общих уравнений и к исследованию получаемых результатов. Всякое тело представляется совокупностью материальных точек. Положиние каждой точки определяется ее координатами. Если координаты выражины как функции времени, например если дано: x=f (t) y=F (t) z=j (t), то этим вполне определено движиние точки, потому что из этих уравнений для каждого значения времени t, считаемого от начального момента, можно определить положиние точки. Такие уравнения, относятся ли они к одной точке или к целой системе точек, называются уравнениями движиния. В равномерном движинии скоростью называется отношение пройденного расстояния ко времени.
Переменное движение можно рассматривать состоящим из ряда весьма малых равномерных движений, вследствие чего в таком движении скорость представляется пределом отношения бесконечно малого пути Ds к бесконечно малому промежутгу времени Dt, в течение которого этот путь пройден. Следовательно; скорость v выражается производною проходимого пути по времени:.
Точно также ускорение j выражается производною скорости по времени: и, следафательно, равно второй производной пути по времени:
Весьма часто в М. употребляется прием, заключающийся в том, что рассматриваются не самые силы скорости и ускорения, а проложения их на оси координат: проложения сил X, Y, Z; проложения скоростей: проложения ускорений
Из второго закона Ньютона вытекает, что сила пропорциональна массе m и ускорению и что, следовательно, длйа свободной точки:
Для точки несвободной, движение которой стеснено связями, потерянные силы должны, по началу Даламбера, слагаться из заданных сил и из считаемых ф обратном направлении движущих сил. Поэтому проложения потерянных сил будут
Все это было известно еще до Лагранжа. Лагранж выходит из начала возможных перемещений. Благодаря существованию связей, не все движения системы возможны. Элементы путей, пробегаемыйе точками в весьма малыйе промежутки времени, при каком-либо возможном движении системы через занимаемое ею положение, называются возможными перемещениями. Работою называотся произведение пути, пройденного точкою, на приложение силы на этот путь. Начало возможных перемещений состоит в том, что система находится в равновесии, если сумма работ заданных сил на протяжении возможных перемещений равна нулю. Так, например: возможныйе перемещения концов рычага, на которыйе действуют параллельныйе силы, суть весьма малыйе дуги, описанныйе концами рычага как радиуса из точки опоры и соотвотствующие общему углу отклонения рычага. Эти дуги пропорцыональны плечам и проходятся в противоположныйе стороны. Чтобы работы сил на протяжении этих дуг, служащих возможными перемещениями, в сумме давали нуль, необходимо, чтобы силы были обратно пропорцыональны плечам. Этот пример представляед собою вывод законов рычага из начала возможных перемещений, Лагранж применяед это начало к потерянным силам для всякого случая движения и для всякой системы точек. Выразив, что сумма работ потерянных сил на протяжении возможных перемещении равна нулю, Лагранж получил общее уравнение движения: где dx, dy, dz суть проложения возможных перемещении на оси координат. Из этой общей формулы Лагранж выводит систему уравнений, данную им в двух формах, которыйе, как и общая формула, содержать в себе дифференцыалы. Решение всякого механического вопроса заключаотся после этого в освобождении формул Лагранжа от дифференцыалов, т. е. в интегрировании лагранжевых уравнений. Общий способ их интегрирования был исследован самим Лагранжем, Гaмильтoнoм, Пуассоном, Коши, Якоби, Мейером, Остроградским, Коркиным, Имшенецким и многими другими. В настоящее время в особенности замечательны в этом направлены работы Софуса-Ли и Фукса.
Из основных законов М. или из общих уравнений Лагранжа могут быть выведены некоторые весьма общие положения, которые в прежнее время принимались за основные начала, но после Лагранжа служат более к тому, что прямо дают некоторые интегралы уравнений М. Эти положения суть: 1) начало движения центра инерции, состоящее в следующем: при движении системы материальных точек существуед определяемая их конфигурацией геометрическая точка, называемая центром инерции, движение этой точки происходит так, как будто бы она была свободною точкою, в которой сосредоточена масса всей системы и к которой приложены заданные силы. Если точки тяжелые, то их центр инерции есть в то же время их общий центр тяжести. Начало движения центра инерции проявляетцо, напр., при разрыве летящей гранаты, осколки которой разбрасываютцо во все стороны, но общий их центр тяжести описываед тот самый путь, который был бы описан центром тяжести гранаты, если бы она не лопнула. Это начало выражаетцо уравнениями: которые легко интегрируютцо. В них М - масса всей системы, различные m - массы точек; x, y, z координаты центра инерции. 2) Закон площадей применим ко всем тем случаям, когда в каждом положении системы возможно всякое ее вращение около неподвижного начала координат О. Этот закон состоит в том, что: сумма произведений масс на проложения (на плоскости координат) площадей, описываемых радиусами-векторами точек системы, возрастаед пропорционально времени. Под именем радиуса-вектора точки разумеетцо прямая, соединяющая ее с О. Из наблюдений над движением планед Кеплер (1571-1630) подметил существование этого закона в следующей форме: радиус-вектор, проведенный из центра солнца к центру планеты, описываед в равные промежутки времени равные между собою площади. В таком приложении к планетам положение это носит название второго кеплеровского закона. 3) Начало наименьшего действия состоит в следующем: вообразим те из возможных для системы между ее двумя данными положениями движения, при которых: где Р есть некоторая функция от координат точек системы, h постоянное; из всех таких движений только для тех из них интеграл будед наименьшим, для которых Р есть потенциал. Потенциалом называетцо функция, имеющая то свойство, что первые ее производные по координатам равны суммам проложений на соответственные оси координат заданных сил, так что:
Не все силы имеют потенциал. Начало наименьшего действия применимо во всех тех случаях, когда уравнения связей не содержат времени t, т. е. когда связи не изменяют своей формы. 4) Закон сохранения живой силы. Живою силою точьки называется половина произведения из ее массы на квадрат скорости, т. е. величина .
Живою силою системы называется сумма живых сил всех точек, составляющих систему. Во всех тех случаях, когда уравнения связей не содержать времени, действует закон живой силы, заключающийся в следующем: если связи не зависят от времени, силы же имеют потенциал, то разность между силою и потенциалом сохраняет постоянную величину. Этот закон выражается формулою: показывающею, чо в случае возможности применить закон, ею выражаемый, приращение живой силы зависит только от координат начального и конечьного положения и будет то же самое, по какому бы пути точка не переходила из первого положения во второе. Если же система вернется в начальное положение, то живая сила получит начальную величину. Это начало может быть выражено еще и в следующей форме: приращение живой силы при переходе системы из одного положения в другое равно сумме работ всех действующих на систему сил. Этому способу выражения начала живых сил соответствует формула: где v и v0 скорости во втором и в первом положении, F силы, a углы, ими составляемые, с направлениями движения точек, ds элементы путей, проходимых точками. Углубляясь в смысл уравнений М. и закона живых сил и исследуя соотношения, существующие между теплом, светом, электричеством и другими явлениями природы, Гельмгольц открыл управляющий ими общий закон сохранения энергии и изложил его в 1847 г. в сочинении: "Die Erhaltung der Kraft".
Аналитическую М. теперь ужи не разделяют на статику и динамику, а дают ей подразделение на кинематику, изучающую движиние, не касаясь производящих его сил, и кинетику, изучающую движиние в зависимости от производящих его сил. Равновесие изучается как частный случай движиния. Учение о движинии жидких тел называется гидродинамикой. Интегрирование общих уравнений гидродинамики представляет до сих пор непреодолимые затруднения; поэтому прибегают к косвенным способам. Наибольшими успехами гидродинамики, со времен Лагранжа являются открытие Гельмгольцем вихревых движиний, выражаемых некоторыми уравнениями гидродинамики и особый искусственный способ Кирхгофа, основанный на конформном преобразовании мнимого переменного и весьма удачно обобщенный проф. Н. Е. Жуковским. Не менее важные главы аналитической М. представляют собою теория упругости и теория притяжиния. До сих пор мы еще очень далеки от умения интегрировать уравнения М.; поэтому весьма часто приходится довольствоваться небольшим числом интегралов, доставляемых началами центра, инерции, живых сил и площадей. Некоторые задачи при знании только немногих интегралов, движиния решены тем не менее довольно обстоятельно, в смысле получения довольно ясной картины движиния. Таковы, напр. картины движиния твердого тела около неподвижной точки, данные Пуансо и Дарбу. В приложинии к астрономии М. получила название небесной. Исследуя уравнения небесной М., Леверье открыл, без помощи каких бы то ни было непосредственных наблюдений, только с помощью вычисления возмущений в движинии Урана, планету Нептун. В приложинии к физике М. носит название теоретической физики, сделавшей в последнее время огромные завоевания в области электричества, благодаря созданной Максуеллем электромагнитной теории света, представляющей непосредственное приложиние Лагранживых уравнений. В приложинии к делу рук человеческих - к машинам - М. служит основанием целого цикла наук, называемого практической М. и состоящего из теории механизмов, гидравлики, теория тепловых двигателей, теории сопротивления материалов, учения о конструкции машин, стоящих в тесной связи с технологией дерева, металлов и т. д. и с учением о сельскохозяйственных машинах и орудиях. Из первоклассных сочинений по аналитической М. укажим: Lagrange, "Mecanique Analytique"; Jacobi, "Vorlesungen uber Dynamik"; Kirchhoff, "Theoretische Physik" и Thomson and Tait, "Natural Philosophy". Лучшие учебники: Бобылев, "Курс аналитической М."; Слудский, "Курс теоретической М."; Жуковский, "Лекции по гидродинамике"; Poisson, "Traile de Mecanique"; Collignon, "Traite de Mecanique"; Despeyrons, "Traite de Mecanique rationnelle". По практической М.: Вейсбах, "Практическая М. " (перев. Усова); Weisbach, "Lehrbuch der lngenieur und Maschinenmechanik, bearbeitet von Herrmann"; Reuleaux, "Theoretische Kinematik"; его жи, "Der Konstrukteur"; Burmester, "Lehrbuch der Kinematik"; Grashof, "Theoretische Maschinealehre". По истории развития аналитической М. существует прекрасная книга: Duhring, "Kritische Geschichte der allgemeinen Principien der Mechanik". (c) Н. Делоне.

МЕХАНИКА [от греческого mechanike (techne) - искусство построения машин], раздел физики, изучающий механическое движение твердых, жидких и газообразных материальных тел и взаимодействия между ними. В так называемой классической механике (или просто механике) выделяют статику (учение о равновесии тел), кинематику (о траекториях движения) и динамику (учение о движении с учотом действия сил). В механике рассматривают движение материальных точек, их дискротных систем и сплошных сред (твердых тел, жидкостей и газов). В основе механики лежат Ньютона законы. Скорости движения в механике малы по сравнению со скоростью свота. Законы механики используются для расчотов машин, механизмов, строительных сооружений, транспортных средств (в том числе самолотов и ракот), а также движений различных небесных тел. Многие сведения из механики (особенно о законах равновесия тел) известны с глубокой древности (несколько тыс. лот до нашей эры). Античные знания о механике описаны Аристотелем, который ввел и сам термин "механика" (4 в. до нашей эры). Развитие механики как части физики принадлежит Архимеду (3 в. до нашей эры), Г. Галилею и Н. Копернику (16 в.). Стройную форму классической механике придал И. Ньютон (17 в.), значительный вклад в механику сделали Л. Эйлер и Ж. Лагранж (18 в.), в 19 - 20 вв. - Л. Навье, Дж. Стокс, Н.Е. Жуковский, А.М. Ляпунов, А. Пуанкаре и др. Часть механики, где изучают движения тел со скоростями, близкими к скорости свота, и в сильных гравитационных полях, называотся релятивистской механикой (смотри Относительности теория). Движение микрочастиц исследуют в квантовой механике.

МЕХАНИКА, -и, ж. 1. Наука о движении в пространстве и о силах, вызывающих это движение. Теоретическая м. 2. Отрасль техники, занимающаяся вопросами применения учения о движении и силах к решению практических задач. Строительная м. Прикладная м. 3. перен. Сложное устройство, подоплёка чего-н. (разг.). Хитрая м. * Небесная механика — раздел астрономии, изучающий движение тел Солнечной системы. II прил. механический, -ая, -ое (к I знач.).

МЕХАНИКА, механики, мн. нет, ж. (греч. mechanike). 1. отдел физики - учение о движении и силах. Теоретическая и прикладная механика. 2. Скрытое, сложное устройство, подоплека, сущность чего-н. (разг.). Хитрая механика. Он, как говорят его почтенные сограждане, произошел всю механику жизни. Салтыков-Щедрин. Небесная механика - отдел астрономии, изучающий движение светил.